Δημιουργήσαμε ένα blog με σκοπό να ανεβάζουμε διάφορες χρήσιμες πληροφορίες για όλους. Ψάχνουμε στο διαδίκτυο και σας ενημερώνουμε για οτιδήποτε χρήσιμο κατά την γνώμη μας.
Μπορείτε να μας στέλνετε οποιαδήποτε χρήσιμη πληροφορία πιστεύετε ότι είναι καλό να την μοιραστείτε και με άλλους ενδιαφερόμενους μέσω email στο xrisimespliroforiesgiaolous@gmail.com.
Σάββατο 6 Δεκεμβρίου 2014
Πως να κατεβάσω ένα βίντεο από το youtube
Εαν έχετε βρει ένα βιντεάκι από το youtube και θέλετε να το κατεβάσετε στον υπολογιστή σας, έχουμε να σας προτείνουμε δυο ιστοσελίδες στις οποίες δηλώνετε το link από το youtube και κάνει download το βίντεο της επιλογής σας στον σκληρό σας δίσκο.
https://www.politeianet.gr/el/contributor/tsigkanos-kanarhs-1847267610 Κυματα Στο κενο, το ηλεκτρικο και το μαγνητικο πεδιο ικανοποιουν την εξισωση ∇²Ψ = 1/c²∂Ψ/∂t² (1) οπου Ψ: Ε, B (οι δυο εξισωσεις Maxwell στο κενο)👈 Η εξισωση περιγραφει τη διαδοση ενος κυματος με ταχυτητα c. Απο τις 2 εξισωσεις Maxwell στο κενο 👈 (∇²Ε = 1/c²∂²E/∂t² και αντιστοιχα για το μαγνητικο πεδιο Β) συμπεραινουμε οτι το φως ειναι ηλεκτρομαγνητικο κυμα διαδιδομενο στο κενο. Η εξισωση κυματος εχει λυση της μορφης (επιπεδο κυμα) Ψ = Ψₒexpi(kr - ωt) (2) οπου ω: γωνιακη συχνοτητα, και k ο κυματαριθμος. Αντικαθιστωντας τη (2) στην (1), εχουμε ω² = c²k² (3) ή D(ω, k) = ω² - c²k² (4) οπου D ειναι η συναρτηση διασπορας. Κυματα στο πλασμα Το πλασμα (ιονισμενο αεριο) μπορει να περιγραφει απο ενα συστημα διαφορικων εξισωσεων μερικων παραγωγων (τις εξισωσεις Vlasov-Maxwell για τη στατιστικη περιγραφη ή απο τις 👉εξισωσεις των δυο ρευστων (ηλεκτρονιων, και ιοντων) ή απο τις εξισωσεις της ΜHD - που περιγραφει τις 👉εξισωσεις των δυο ρευστων σε ενα συνολο εξισωσεων που αναλυει το πλασμα σαν 🇬🇷1 ρευστο) Τα συστηματα διαφορικων εξισωσεων επιλυονται ευκολα οταν γραμμικοποιουνται. Η αναζητηση των κυματων που μπορουν να διαδοθουν στο πλασμα ακολουθει τα εξης βηματα: Γραμμικοποιουμε τις εξισωσεις του πλασματος, δηλαδη υποθετουμε οτι οι μεταβλητες του πλασματος μπορουν να γραφουν ως s = sₒ + s₁ , οπου sₒ ειναι η τιμη της μεταβλητης οταν το πλασμα βρισκεται σε ισορροπια, και s₁ ειναι η διαταραχη. Θεωρουμε οτι η διαταραχη εχει μικρο πλατος (δηλ. s₁/s₀ ≪ 1) 🌌 Υποθετουμε οτι η διαταραχη s₁ εχει τη μορφη s₁ = s₁₀expi(kr-ωt) Λυνουμε τις γραμμικοποιημενες εξισωσεις του πλασματος για να προσδιορισουμε τη σχεση διασπορας D(ω, k) = 0. Αγνοοουμε: την επιδραση των ταλαντωσεων στο μη διαταραγμενο πλασμα (δηλαδη στο s₀), και τις αλληλεπιδρασεις των κυματων, μια και και υποθεσαμε οτι οι διαταραχες εχουν αμελητεο πλατος 🌌. Εγω καποτε θα φυγω, ειπε η στεμματικη εναποθεση θερμοτητας στον ηλιακο ανεμο Withbroe και Noyes, σ...α στους Avgenroe, και Vorioyes - N.D. Εγω καποτε θα φυγω, ειπε η ενθαλπια h ανα μοναδα μαζας του πλασματος στον ∫dP/ρ, κυριε Bernoulli ... Μαγνητισμενοι ανεμοι, και απωλεια στροφορμης
https://www.politeianet.gr/el/contributor/tsigkanos-kanarhs-1847267610
ΑπάντησηΔιαγραφήΚυματα
Στο κενο,
το ηλεκτρικο και το μαγνητικο πεδιο ικανοποιουν την εξισωση ∇²Ψ = 1/c²∂Ψ/∂t² (1)
οπου Ψ: Ε, B (οι δυο εξισωσεις Maxwell στο κενο)👈
Η εξισωση περιγραφει τη διαδοση ενος κυματος με ταχυτητα c. Απο τις 2 εξισωσεις Maxwell στο κενο
👈 (∇²Ε = 1/c²∂²E/∂t² και αντιστοιχα για το μαγνητικο πεδιο Β) συμπεραινουμε οτι
το φως ειναι ηλεκτρομαγνητικο κυμα διαδιδομενο στο κενο.
Η εξισωση κυματος εχει λυση της μορφης (επιπεδο κυμα)
Ψ = Ψₒexpi(kr - ωt) (2)
οπου ω: γωνιακη συχνοτητα,
και k ο κυματαριθμος.
Αντικαθιστωντας τη (2) στην (1), εχουμε ω² = c²k² (3)
ή D(ω, k) = ω² - c²k² (4)
οπου D ειναι η συναρτηση διασπορας.
Κυματα στο πλασμα
Το πλασμα (ιονισμενο αεριο) μπορει να περιγραφει απο ενα συστημα διαφορικων εξισωσεων μερικων παραγωγων (τις εξισωσεις Vlasov-Maxwell για τη στατιστικη περιγραφη
ή απο τις 👉εξισωσεις των δυο ρευστων (ηλεκτρονιων, και ιοντων)
ή απο τις εξισωσεις της ΜHD - που περιγραφει τις 👉εξισωσεις των δυο ρευστων σε ενα συνολο εξισωσεων που αναλυει το πλασμα σαν 🇬🇷1 ρευστο)
Τα συστηματα διαφορικων εξισωσεων επιλυονται ευκολα οταν γραμμικοποιουνται.
Η αναζητηση των κυματων που μπορουν να διαδοθουν στο πλασμα ακολουθει τα εξης βηματα:
Γραμμικοποιουμε τις εξισωσεις του πλασματος, δηλαδη υποθετουμε οτι οι μεταβλητες του πλασματος μπορουν να γραφουν ως s = sₒ + s₁ , οπου sₒ ειναι η τιμη της μεταβλητης οταν το πλασμα βρισκεται σε ισορροπια, και s₁ ειναι η διαταραχη. Θεωρουμε οτι η διαταραχη εχει μικρο πλατος (δηλ. s₁/s₀ ≪ 1) 🌌
Υποθετουμε οτι η διαταραχη s₁ εχει τη μορφη s₁ = s₁₀expi(kr-ωt)
Λυνουμε τις γραμμικοποιημενες εξισωσεις του πλασματος για να προσδιορισουμε τη σχεση διασπορας D(ω, k) = 0.
Αγνοοουμε: την επιδραση των ταλαντωσεων στο μη διαταραγμενο πλασμα (δηλαδη στο s₀), και τις αλληλεπιδρασεις των κυματων, μια και και υποθεσαμε οτι οι διαταραχες εχουν αμελητεο πλατος 🌌. Εγω καποτε θα φυγω,
ειπε η στεμματικη εναποθεση θερμοτητας στον ηλιακο ανεμο
Withbroe και Noyes,
σ...α στους Avgenroe,
και Vorioyes - N.D.
Εγω καποτε θα φυγω,
ειπε η ενθαλπια h ανα μοναδα μαζας του πλασματος στον ∫dP/ρ, κυριε Bernoulli
...
Μαγνητισμενοι ανεμοι,
και απωλεια στροφορμης
https://youtu.be/Ien1i1lai08
ΑπάντησηΔιαγραφή🇺🇸Mathas Ebnish
vs 🇮🇷Masoud Pezeshkian
cia.gov